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位移电流密度计算公式是J=I/S,电场中某点的位移电流密度等于该点的电位移矢量对时间的变化率。电位移矢量是在讨论静电场中存在电介质的情况下,电荷分布和电场强度的关系时引入的辅助矢量。即是一个用以描述电场的辅助物理量,用符号D表示。
在教学中学生时常不易理解其物理含义,对位移电流的本质也认识不清,使学生觉得唯有传导电流为零的地方才由位移电流“接下去”。因为这个原因从电荷运动和场的变化的整体观念,运用高斯定律和电荷守恒定律来导出位移电流的密度公式,其推导过程本身对学生理解全电流的概念亦有很大帮助。
位移电流是电位移矢量随时间的变化率对曲面的积分。英国物理学家麦克斯韦第一提出这样的变化将出现磁场的假设并称其为“位移电流”。但位移电流只表示电场的变化率,与传导电流不一样,它不出现热效应、化学效应等。继电磁感应情况发现后面麦克斯韦的这一假设更深入一步揭示了电情况与磁情况当中的联系。位移电流是建立麦克斯韦方程组的一个重要依据。注:位移电流不是电荷作定向运动的电流,但它导致的变化磁场,也基本上等同于一种电流。
在电磁学里,位移电流 (displacement current) 定义为电位移通量针对时间的变率。位移电流的单位与电流的单位一样。如同真实的电流,位移电流也有一个伴随的磁场。但是位移电流并非移动的电荷所形成的电流;而是电位移通量针对时间的偏导数。
于 1861 年,詹姆斯·麦克斯韦发表了一篇论文《论物理力线》,提出位移电流的概念。在这篇论文内,他将位移电流项目加入了安培定律[1]。更改后的定律,现今称为麦克斯韦-安培方程。
在麦克斯韦的 1864 年论文《电磁场的动力学理论》内,他用这麦克斯韦-安培方程推导出电磁波方程。因为这导引将电学、磁学和光学联结成一个统一理论。这创举目前已被物理学术界公觉得物理学史的重要里程碑。位移电流针对电磁波的存在是基要的。
位移电流也可描述成:电容器充电时,极板间变化的电场被默认为等效电流.记作Id.
位移电流与传导电流两者相比,唯一共同点仅在于都可在空间激发磁场,但二者实质是不一样的:
(1)位移电流的实质是变化着的电场,而传导电流则是自由电荷的定向运动;
(2)传导电流在通过导体时会出现焦耳热,而位移电流则不会出现焦耳热;
(3)位移电流也即变化着的电场可以出现真空、导体、电介质中,而传导电流只可以出现导体中
(4)位移电流的磁效应服从安培环路定理。
因为环路L1圈住得比较小,故此,肯定是电流比较小的(因为位移电流密度处处相等)。
位移电流与传到电流的区别:
1、在含义上不一样:位移电流是电位移矢量随时间的变化率对曲面的积分。传导电流即自由电子或其他带电粒子在导电媒质中定向运动所出现的电流、标量。
2、在使用上不一样:传导电流在通过导体时会出现焦耳热,而位移电流则不会出现焦耳热;位移电流也即变化着的电场可以出现真空、导体、电介质中,而传导电流只可以出现导体中。
位移电流是电位移矢量随时间的变化率对曲面的积分。英国物理学家麦克斯韦第一提出这样的变化会出现磁场的假设,并称其为“位移电流”。但位移电流只表示电场的变化率,与传导电流不一样,它不出现热效应、化学效应等。
继电磁感应情况发现后面,麦克斯韦的这一假设更深入一步揭示了电情况与磁情况当中的联系。位移电流是建立麦克斯韦方程组的一个重要依据。注:位移电流不是电荷作定向运动的电流,但它导致的变化磁场,与传导电流导致的变化磁场等效。也不出现化学效应和焦尔热。
位移电流针对电磁波的存在来说是基本的条件。
位移电流也可描述成:电容器充电时,极板间变化的电场变化可被默认为等效电流。
位移电流与传导电流两者相比,唯一共同点仅在于都可在空间激发磁场,但二者实质是不一样的:
(1)位移电流的实质是变化着的电场,而传导电流则是自由电荷的定向运动;
(2)传导电流在通过导体时会出现焦耳热,而位移电流则不会出现焦耳热;位移电流也不会出现化学效应。
(3)位移电流也即变化着的电场可以出现真空、导体、电介质中,而传导电流只可以出现导体中
(4)位移电流的磁效应服从安培环路定理。
位移电流只表示电场的变化率,与传导电流不一样,它不出现热效应、化学效应等 它与普通电流的比较 位移电流与传导电流两者相比,唯一共同点仅在于都可在空间激发磁场,但二者实质是不一样的: (1)位移电流的实质是变化着的电场,而传导电流则是自由电荷的定向运动; (2)传导电流在通过导体时会出现焦耳热,而位移电流则不会出现焦耳热; (3)位移电流也即变化着的电场可以出现真空、导体、电介质中,而传导电流只可以出现导体中。 (4)位移电流的磁效应服从安培环路定理。
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